厚壁不锈钢无缝管在塑性流变过程中的加工硬化能力
厚壁不锈钢无缝管通过对各个试件的真应力—真应变双对数坐标曲线进行拟合求值:在高应变区，用 Ludwik 模型进行线性拟合，即可 K1 和 n1 值，拟合精度达到 0． 999 以上;在低应变区，真应力—真应变双对数坐标曲线则用 Ludwigson 模型进行拟合，首先得出 lnΔ—ε 试验关系曲线，对该曲线线性拟合处理后，即可获得 K2 和 n2 值。为了检验拟合效果，根据 K1，n1，K2 和 n2 参数值，得出表达式 σ = K1εn1 + Δ，Δ = eK2 + n2ε，与试验数据比较。
厚壁不锈钢无缝管瞬变应变 εL 可以被定义为修正项 Δ 与 Lud- wik 表达式相比非常小时的变形量，物理意义即是 Ludwik 模型与 Ludwigson 模型过渡段相对应的真应变，可由以下表达式求出:r = Δ K1εL n1 = eK2 + n2εL K1εL n1 = 0． 02其中，r 是人为确定的一个任意小正数，本文取 r = 0． 02［9］。与瞬变应变 εL 相对应的瞬变应力σL 可以被定义为:σL = K1εL n1。从参数 K2 还可定义一个比例强度 YTS : YTS = eK2。它表示拉伸变过程中，启动材料内部可动位错所需的短程作用力［10］。由此求得的 K1，n1，K2，n2，εL，σL，YTS值列于表 3 中。一定变形量下，n1，n2 值均随预应变速率的增加而减小，说明随着预应变速率的升高，厚壁不锈钢无缝管在塑性流变过程中的加工硬化能力逐渐减弱。εL 值亦随预应变速率的增加而减小，由于预应变速率越快，材料的层错能越低，越易使位错进入多系滑移和交滑移运动阶段。在较低应变水平下，厚壁不锈钢无缝管的真应力—真应变双对数坐标曲线与 Ludwik 模型存在一个正偏差 Δ，正偏差 Δ 值越大表明材料的强化储备能力越强。因为正偏差 Δ 值越大，位错将沿更多的滑移系滑移，晶界处应变的融合就更容易，由此产生更多的应力松弛;而若平面滑移位错较多，则需要更大的能量和更多的位错。从表 3 还可看出，YTS随着应变速率的加快也呈增大趋势。YTS的增大表明，厚壁不锈钢无缝管拉伸过程中启动位错所需的短程作用力越大，亦即材料拉伸阻力越大，越难屈服。这表明位错对屈服强度的增加有一定的贡献，形变诱发马氏体并非是材料屈服强度提高的因素。
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